巻号一覧
45 巻, 8 号
選択された号の論文の20件中1～20を表示しています
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富永 五郎1976 年 45 巻 8 号 p. 717
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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稲村 隆弘, 吉川 昭吉郎1976 年 45 巻 8 号 p. 718-728
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
ジャーナル フリーVarious aspects of surf ace acoustic wave device application are reviewed, focusing on the research and development activities in authors' laboratory since 1972. Filters, delay lines, wave guides, equalizers, resonators and oscillators were fabricated and tested. Their operational principles are described and their present characteristics are assessed compared with those of alternative devices.
State of the art in nonlinear and active device application such as convolvers and image scanners are introduced. Problems to be solved and difficulties to be circumvented for surface acoustic wave devices to be practically utilized in these fields are pointed out.
Materials and fabrication methods supporting surface acoustic wave technology are reviewed. Desirable properties of piezoelectric surface acoustic wave propagation media are discussed.
Potential applications and future progress in prospect of surface acoustic wave devices are described.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (1656K) -
上田 芳文1976 年 45 巻 8 号 p. 729-742
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
ジャーナル フリーA critical survey and a perspective of researches in laser Stark spectroscopy as a tech-nique to investigate vibration-rotation spectra of molecules are presented.
After a brief introduction of the principle, the experimental method and the history of the laser Stark spectroscopy, a detailed description of a laser Stark spectrometer developed by the author and of its performance is given. Particular emphasis is placed on the methods invoked to improve the sensitivity and the accuracy of measurement by the spectrometer.
A variety of molecules and their related problems of spectroscopic interest which might be studied by the laser Stark spectroscopy are discussed.
The minimum detectable absorption attainable by a laser Stark spectrometer under the present state of art is estimated to be of the order of 10-14 cm-1 whereas its ultimate resolu-tion is limited to about ±100 kHz at wavelengths of 5-10 μm.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (2192K) -
芝 亀吉, 北村 仁一1976 年 45 巻 8 号 p. 743-746
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
ジャーナル フリーA movable L tube flow meter enables us to obtain ρQ2 where ρ is the density of fluid and Q is its volume flow rate.
As the density of a gas however, is very sensitive to temperature and pressure, density measured at one location is not in general applicable to any other.
Therefore, to obtain the mass flow rate of a gaseous substanceby a movable L tube flow meter, it is necessary to know the density at the inlet (or the outlet) end of the tube.
For this purpose the density, temperature and pressure at an appropriate position in a flow line and, in addition, the temperature and pressure at inlet (or outlet) section are measured.
By this method, it is experimentally shown that the mass flow rate of air as measured is approximately in agreement with theory.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (293K) -
佐伯 節夫, 大崎 堅1976 年 45 巻 8 号 p. 747-752
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
ジャーナル フリーGeneral characteristics of the cross electrode type AC arc plasma generator are given for various operating conditions.
A considerable variation of the heat losses at the cross electrode and the nozzle is observed with increasing arc current and gas flow rate.
The measurements of the restriking voltage and the dead time of arc current after extinc-tion at each half cycle indicate that the polarity of arc, the magnitude of arc current and gas flow rate have a marked influence on the restriking characteristics.
The dynamic behavior of an AC plasma jet is shown by high speed photography.
The elongation speed of a jet depends mainly on the arc operating parameters (arc current, gas flow rate), and the duration time of a half cycle of an efficient jet is found to be from 3.5 msec to 6.5 msec.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (1543K) -
古賀 保喜, 中段 和宏, 依田 潤1976 年 45 巻 8 号 p. 753-762
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/20
ジャーナル フリーThis paper describes the outlines of the construction and the experimentally confirmed frequency stability of a cesium beam frequency standard which was recently assembled at the National Research Laboratory of Metrology.
From the preliminary result of frequency stability measurement, it became clear that the major source of frequency instability for long term came from the change of the phase difference between the two exciting fields. In order to eliminate the change, the support of the feeder waveguide to the cavity resonator was improved.
The frequency stability derived from the Allan variance is estimated to be 3×10-11τ-1/2 for short term and 1_??_2×10-13 for long term. The values of short term stability calculated from F values of the Ramsey resonance signals are in satisfactory agreement with the experimental values.
By the analysis of fluctuations of various natures existing in the servo system, some useful measures for further improvement of frequency stability are pointed out.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (951K) -
松本 正一, 水野谷 清, 池谷 裕俊1976 年 45 巻 8 号 p. 763-770
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
ジャーナル フリーThe influence of initial molecular alignment in a liquid crystal (LC) on electrooptical properties of dynamic scattering devices has been studied using linearly polarized light as the incident light. In case the alignment is homogeneous, electrooptical parameters such as the transmittance and response times vary with the polarization direction of incident light and, contrary to expectation, the variations still persist up to such high voltages which induce violent hydrodynamic turbulence of LC; whereas in case of the homeotropic alignment the above variations are not detected. The experimental results have been qualitatively discussed in terms of the relationships between the intial LC alignments and the electric field-induced orientations of LC molecules.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (2209K) -
小沢口 治樹, 和田 正信1976 年 45 巻 8 号 p. 771-774
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
ジャーナル フリーThe direction of rotation in a circularly polarized light transmitted through a choles-teric liquid crystal cell was studied by meas-uring the retardation between the ordinary component and the extraordinary component in a compensator placed upon the cell. The chirality of cholesteric liquid crystals was determined by comparing the experimental results with Priestley's theory. It is conse-quently shown that cholesteryl propionate has a left-handed helical structure and cholesteryl chloride has a right-handed helical structure.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (265K) -
原 宏1976 年 45 巻 8 号 p. 775
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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太田 浩1976 年 45 巻 8 号 p. 776
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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小林 忠行, 小野寺 大1976 年 45 巻 8 号 p. 777
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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小柳 正男, 遠藤 忠, 中村 彬1976 年 45 巻 8 号 p. 778
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/20
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中島 康治, 小野寺 大1976 年 45 巻 8 号 p. 779-785
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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山本 元種, 山名 昌男1976 年 45 巻 8 号 p. 786-792
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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木村 達也1976 年 45 巻 8 号 p. 793-797
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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入江 冨士男, 吉田 啓二1976 年 45 巻 8 号 p. 798-802
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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竹内 延夫1976 年 45 巻 8 号 p. 803-807
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/20
ジャーナル フリーフォトン・エコーのくわしい取り扱いについては文献3),8)や,解説1), 6), 7), 9)や単行本10), 11)を参照していただくことにして,ここではエコー生成の原理について簡単に触れる.
フォトン・エコーの形成については, 2準位系原子の状態を幾何学的ベクトル12)で表わし,スピン・エコーと同様のベクトル模型で, 90°～180°パルスによる励起を考えるのがもっとも理解しやすい.平衡状態で-z方向を向いていた擬双極子は,回転系でy方向に加えられた90°パルスによってx軸方向に励起されて巨視的分極をつくり, superradiant状態となる.この巨視的分極は不均一な緩和時間T2∗のうちに, x-y平面内に拡がってしまい,ベクトルの平均としては0となる(この際,放出される光が自由誘導減衰であるが,励起光が矩形波でないと区別はむずかしい).第1パルスの後τsの時間に180°パルスをかけて,個々の分極を時間反転させると,さらにτs経過後にふたたび個々の分極の位相が揃って巨視的分極を形成し, superradiant状態を再現して光を放出する.これがフォトン・エコーである.ベクトル模型でなく,波動関数を用いても容易に説明できる11).一般的には密度行列を用いて取扱われる.
フォトン・エコーを観測するには,均一な緩和時間T1(縦緩和), T2'(横緩和)と不均一な横緩和時間T2∗およびパルス幅τpの間に, T2∗, τp〓T1, T2'の関係があることが必要である.通常は, T1, T2'を無視して, τp〓T2∗(パルス幅がδ-関数的)の場合が,解が解析的に求められるので取り扱われる3). κ方向のエコー強度は,
Iisin;(κ)=(N2/4)I0(κ)(λ2/∈A)sin2θ1sin4(θ2/2)
で与えられる. I0(κ)はκ方向へ放出される自然放出の強度, λは波長, Aは照射面積, ∈は試料の誘電率である.パルス面積θi(i=1,2)は遷移の双極子モーメントをμとするとき, (1/_??_)∫μEidtで与えられる.エコーの強度はθ1=π/2, θ2=πのとき,最大となることがわかる. T2∗<τpのときは解析解は得られず,また同じパルス面積θiに対してもEiとτpiの選び方によってエコーの結果は異なり,エコーの形,エコーの幅(～τpi)ピーク位置,強度などが変わってくる13).しかし,τp_??_T2∗いずれの場合でも,また励起光が単一波長でなくても, cross relaxationが存在しないときには,エコー強度は,パルス間隔τsとともに指数関数的にexp(-4τs/T2')で減少する.したがって, τsをかえてエコー強度を測定すると,励起条件とは無関係に,その強度の減少の割合から均一な横緩和時間T2'が求まる.
フォトン・エコーの偏光方向は縮退のない2準位間では,第2パルスの偏光方向を第1パルスの偏光方向を基準にして測ってφとするとき, 2φで与えられる3).いっぽう,気体試料のように準位に縮退があるときには,もはやベクトル模型は使えず,密度行列による取り扱いを忠実に行なって,偏光の方向が求められる8).ルビーの遷移では, m=±1/2_??_m'_??_1/2なので, 2つの独立な組み合わせとして,縮退のない場合と等しくなる. Herrらは縮退のある場合について直線偏光以外の入射励起光によるエコーの偏光を計算した14).
フォトン・エコーの伝播方向κは準位の縮退に関係なく, 2κ2-κ1で与えられる.したがってκ1≠κ2のときにはκ(=2κ2-κ1)だけを通す絞りを検出器の前において透過励起光を減少させることができる3).抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (475K) -
安西 弘行, 斎藤 省吾1976 年 45 巻 8 号 p. 808-813
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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前田 成欣, 向井 武志, 阪口 清和1976 年 45 巻 8 号 p. 814-818
発行日: 1976/08/10
公開日: 2009/02/09
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1976 年 45 巻 8 号 p. 823
発行日: 1976年
公開日: 2009/02/09
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