圓〓の電磁波分布に及ぼす効果(一)

抄録

1箇の圓〓をZ軸にとり平面電波E_zが到來したときの電磁波電場の強度I_zをMaxwell基本式より直接求めると
I_z=1/2{1+W₀²+2 W₀cos[2πr/λ cos ψ-(θ₁-θ₂+θ₃)]}=1/2{1+W₀²+2 W_0q}
(r, ψ)は極座標,λは到來電波長
W₀:圓〓の物質,牛徑及長さによつて定まる再輻射係數
θ₁:圓〓の物質,半徑によつて定まる再輻射角
θ₂:2πr/λ- π/4
θ₃:圓〓の物質,長さによつて定まる再輻射角
電場強度最大點の軌跡はq=1とおいた場合で圓〓を焦點とする抛物線群となる。
2πr/λ (1-cos ψ)=(2n+1+ 1/4)π n=0,1,2,…之を「第1種干渉波頭抛物線群」と云ひ圓〓は到來電波に對して「眞の共振」にあると云ふ。
2πr/λ (1-cos ψ)=(2n+1)π n=0,1,2,… 之を「第2種干渉波頭抛物線群」と云ひ圓〓は到來電波に對して「見掛の共振」にあると云ふ。
2箇以上の圓〓を進來電波電場においた場合は各圓〓の呈する干渉波頭抛物線群は重疊する。
この干渉波頭抛物線群を測定する事によつて,任意の物質,半徑及長さを有する圓〓固有の再輻射係數と再輻射角を定める事が出來る。又相等しい2箇の圓〓を到來電波に直角の方向におくと各圓〓の呈する干渉波頭抛物線の交點があり,その點では電場強度が倍加されてゐる。この點の位置と強度とを測定する事により單圓〓の再輻射係數と再輻射角を定める事が出來る。