巻号一覧
13 巻 (1957 - 1958)
- 4 号 p. 121-
- 3 号 p. 81-
- 2 号 p. 41-
- 1 号 p. 1-
13 巻, 1 号
選択された号の論文の10件中1～10を表示しています
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(1) 水稲種子の発芽矢吹 万寿, 宮川 逸平1957 年 13 巻 1 号 p. 1-4
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリーThe germination of seeds under the constant or alternating temperature has been investigated by many researchers. However, those results cannot be applied to the plants which grow under the diurnal variation of temperature in the open field. This paper is made to make clear some of those-problems by means of the sets of newly devised thermostat.
Temperatures in these thermostats can be varied freely by means of automatic displacement of electric contacting point of a regulator with the lapse of time, so as to undergo a regular diurnal variation. One of these thermostats is shown schematically in Fig. 1, and the selfrecording of temperature is also shown in Plate 1.
These thermostats were respectively regulated to the mean temperature of 20, 25, 30 and 35°C with the amplitudes of 0, 2.5, 5.0, 7.5 and 10.0°C, their range being 0, 5, 10, 15 and 20°C. And the seeds of paddy rice of variety Yubae (Oriza satira L.) were sown on the vegetable gelatin, (agaragar) seedbed in darkness.
The germination energies of the seeds with this temperature regulation were 100 percent with the exception of 35±10°C pot. But the germinating rate on the 2nd day after sowing increased with increasing amplitude of temperature at the lower mean temperatures, while it decreased with increasing amplitude at the higher mean temperature. (Table 1)
The similar good results were obtained as to the plant height if the plant was undergone the similar change in temperature after germination as in the case of the germinating rate.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (3056K) -
武田 京一1957 年 13 巻 1 号 p. 5-6
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリーA formula for the frequency distribution of the annual maximum(or minimum) values of meteorological elements deduced recently by A. F. Jenkinson is applied to the last and the first frost days in Fukuoka, and both frost days are found to be well fitted by the Type III curve of Jenkinson. Making use of the curve, return periods of the last and the first frost days are obtained, but they differ only slightly from that calculated under the assumption of the normal distribution.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (228K) -
防風垣風下の乱れの相関田中 貞雄, 谷沢 恒夫, 佐野 洋, 柿沼 計1957 年 13 巻 1 号 p. 7-8
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリーWhen a windbreak is set up, the eddy occures in front and back of it. In order to know the volume of the eddy, the average wind velocity and the distance covered by the eddy before it vanishes the correlation coefficient of the turbulence is calculated as follows
RT=Σ(VX′×VY′)/Σ(VX′2)Σ(VY′2)
VX…the velocity of the Wind at X Point
VX, VY…Mean Velocity at X and Y Point
VX′=VX-VX VY′=VY-VY
Below 100cm height, the correlation of 3X/H is seen up to 8X/H, especially at 70cm to 10X/H, Above 150cm the correlation of 3X/H is large at each location. As to the correlation with the standard, it is not seen up to 8-10X/H. It is seen with 10X/H at 50cm and 8X/H at 150cm, respectively. If the time-correlation in 5 seconds is adopted for this eddy, the scale of the eddy is as follows
L=RTU=5×(0.5-1.2)=2.5-6.0(m)
RT…time Correlation
U…average Velocity of Wind
The height of the eddy seems to be about 1.0-1.2 meters.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (260K) -
内島 善兵衛1957 年 13 巻 1 号 p. 9-15
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリー以上数項にわたつて, 我々は温水池上を吹く風の測定データーをもとにして Fetch 75m の閉水面上に2次的に誘起された接水気層 (z=75cm) の風速分布を求めた。そして大きな気層安定度の存在にも拘らず, 風速分布はほぼ対数法則を満足することがわかつた。この分布をU=0まで外挿することによつて水面の表面粗度をえた。z0とU200とをプロットするとz0はU200=200～300cm/sec にて急激な増加を示し, その後も風速とともに次第に大きくなる傾向を示した。U200<100cm/sec では水面は空気力学的に滑面, U200>200cm/secでは粗面, その中間では転移状態にあることがz0V＊/vなる臨界値の計算からわかつた。風速分布が対数法則に従うことから摩擦応力, 摩擦速度, 摩擦係数を求めた。そして次のような関係をえた。
τ0∝U2.78
V＊∝U1.39
C∝U0.78
これらの関係は Francis, Hay, Munk 等の実験的, 理論的研究の結果と大体一致するものである。
うえの関係を用いて下のように規定される熱伝達係数
h=cp・ρ・κ・α・V＊(lnz+z0/z0)-1
を計算すると
h∝U1.39
となりは風速の1.39乗に比例して増すことが予測され, これは次報に詳細に説明される予定の温水池水面上の熱伝達係数の実測値と風速との関係を大体よく満足した。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (1033K) -
中川 行夫1957 年 13 巻 1 号 p. 17-21
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリーIn order to research the heat balance of the fruit, the author carried out the observations of fruit temperature(apple and egg plant), air temperature, wind velocity and solar, sky radiation from July to October in 1956.
The temperature of fruit situated near the ground were measured with copper-constantan junction at several positions of upper surface, 1.5cm depth from the upper surface, center, lower surf ace and 1.5cm depth from the lower surface, and recored by oscillo-graph.
The heat balance at fruit surface in unit time was showed by following formula;
F=I-R-A (1)
F: heat stored in the fruit,
I: absorbed incoming radiation from the sun,
R: outgoing flux of long wave radiation from the fruit,
A: flux of energy from the fruit surface as sensible heat, all the above being expressed in cal/fruit.
Assuming the average fruit temperature to be t1 and t2 at times T1 and T2, respectively, the heat stored in the fruit (F) is calculated;
F(T2-T1)=4/3πr3×cw(t2-t1) (2)
where r and cw are radius and heat capacity of fruit, respectively.
The absorbed incoming radiation from the sun (I) is represented by;
I=(1-α)(πr2×D+4πr2×S) (3)
where D and S are solar radiation and sky radiation, respectively, and α is the albedo of the fruit surface.
The outgoing flux of long wave radiation from the fruit (R) is found;
R=r+2/r+1βα2π[σTf14-σTα4(a+b√e)] (4)
where r, β and a are vapor pressure (mmHg) near the ground, emissivity (absorptivity) of fruit and radius of fruit, respectively, and e, Tf1 and Ta are the vapor pressure (mb) near the ground, absolute temperature of upper fruit surface and air.
The flux of energy from the fruit surface as sensible heat (A) is calculated from the formula (1).
From the formulae (1), (2) (3) and (4) the heat balance of the fruit at various periods was calculated and showed in Tab. 2.
It is recognized that proportions of heat stored in the fruit (F), flux of energy from the fruit surface as sensible heat (A) and outgoing long wave radiation (R) to radiation from the sun (I) are showed to be 3-7%, 82-90% amd 6-12%, respectively, in the day time.
In the night, the fruit received the heat from the air by Austausch (A) as air temperature was higher than fruit surface temperature, and lost by the long wave radiation (R) from the surface.
Then, fruit lost the heat by the amount corresponding to the difference between R and A.
The heat transfer coefficients from the fruit surface in calm condition are showed in Tab. 3, and the difference between them in stable and unstable is clearly recognized.
The temperature distribution in the fruit is showed in Fig. 1., and the large difference between upper surface temperature and lower surface temperature is recognized.抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (666K) -
佐野 洋, 田中 貞雄, 柿沼 計, 小寺 新二1957 年 13 巻 1 号 p. 22-24
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
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鉢の種類及び灌水後の温度変化飯塚 一郎, 鴻海 実1957 年 13 巻 1 号 p. 25-29
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリー(1) 常滑焼, 信楽焼, 素焼及び焼締鉢を用い鉢の色, 大さ及び形と鉢土の温度変化, これ等の鉢の温度分布, 灌水後の温度変化を調べた。
(2) 鉢の吸水量は素焼鉢が多く次いで焼締鉢で常滑, 信楽焼鉢は殆んど僅かであつた。又透水性は素焼, 焼締鉢はあるが常滑, 信楽焼鉢は殆んどなかつた。この透水性が鉢の温度に関係していた。
(3) 植木鉢の色と鉢の温度との関係は, 信楽焼鉢では紺色は白色より高く特に太陽高度の低い間が色の影響を多く受ける。
(4) 植木鉢の形と鉢の温度との関係は, 常滑焼鉢で丸鉢は鉢が深くなる程温度が高く角鉢では水平稜線に直角に日射を受ける程高い。
(5) 素焼, 焼締鉢の大きさと鉢の温度との関係は小鉢程温度上昇又び低下が大鉢より早く現れ, 焼締鉢は小鉢の方が高温になり素焼鉢は大小による温度差は少い。
(6) 硬焼鉢よりの減水量は温度の変化よりも用土の蒸発面積の大小によつて影響され, 透水性の素焼鉢は焼締鉢より大きい。
(7) 硬焼鉢の温度分布は高温部は水平的に太陽の入射方向に現れ, 垂直的には鉢が深くなる程中部から下部へ移る。低温部は鉢の北側の下部から中央の上部へ動ぎ深くなる程上部より下部へと移る。焼締鉢は前者と同様な分布を行い素焼鉢は太陽の入射方向に高温部, これと反対の所に低温部が現れている。
(8) 灌水後の温度低下は蘭鉢では鉢土の温度が水温と約23℃の差をもつ水を灌水すると30秒後10℃Cも低下し, 素焼鉢は10～15℃の差から15～30秒後2～4℃も低下し何れも10分後でももとの温度に回復しない。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (785K) -
諸物質の水面撒布 (第2報)佐藤 正一1957 年 13 巻 1 号 p. 30-32
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリーThe Carbon-Black Powder floating on the water-surface of the paddy-field does not check the evaporation at all, but rather accelerate it in the daytime. The heat-transfer (to the air-layer) and the outgoing radiation from the Car.-Black-flilm are larger than those from Clear-Water surface. In the Car.-Black powdered plot, the energy used for the rise of soil-temperature is restricted only to the heat conducted downwards from the water-surface. The loss of heat from water- and soil-strata at night in Car.-Black Plot is as much as that in Clear-Water Plot.
These are the main causes of the phenomena that the soil and water-temperatures in Car.-Black Plot are markedly lower than those in Clear-Water Plot (See Table 1).抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (405K) -
阿部 亥三, 高橋 昌一1957 年 13 巻 1 号 p. 33-36
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリー1952年にひきつづき1953, 54の両年馬鈴薯の畦の方向を変えた場合の微気象の差異並にその生育, 収量に及ぼす影響につき試験を行い次の如き結果を得た。
1) 地温並に気温の季節的変化は前報で指摘した結果と略同一傾向を示した。又地温では品種間差異並に畦間差異によつて日変化に差異が認められたが, 畦間気温の日変化の差異は明瞭でなかつた。
2) 馬鈴薯の地上部並に地下部の生育は品種並に年次によつて必ずしも同一傾向を示さぬが, 大薯重量は品種並に年次を通じて南北畦が優る傾向を示した。
3) 塊茎の着生位置は年次又は品種によつても若干異る様であり, 又畦の方向によつて梢異る様で, この事は地温並に土壌水分と関係する様に考えられるが, 更に検討を要する。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (651K) -
(第1報) 気温推移の特徴から見た東北地域の冷害年次について阿部 亥三1957 年 13 巻 1 号 p. 37-40
発行日: 1957/07/20
公開日: 2010/02/25
ジャーナル フリー1) 豊凶考照試験成績では各場所とも7, 8月気温と収量の相関が高く, 場所によつては9月, 6月気温とも相関の高い所もある。
2) 月平均気温間の相関を求めると, 東北全体としては6月と7月, 7月と8月の間に相関が高く, 又その相関係数には夫々地域的差異が認められる。
3) 1890年より1956年 (明23～昭31) について6, 7, 8, 9月各月平均気温の推移の特徴を求めたが, それによると6月気温が高い場合は冷害となる可能性は極あて少なく, 低温の場合はその可能性が高い。特に6, 7月気温が共に低温の場合は冷害が殆んど決定的となる。又6月気温が平年並の場合はその後の経過によつて豊凶いつれかに変化する。6, 7月気温が共に並～高温の場合は普通作以上になる可能性が極めて大きい。然し乍ら近時に於ける農業技術の進歩によつて従来の遅延型冷害は相当程度克服し得る段階に到達した。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (551K)
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