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Volume 19, Issue 6
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H. Arakawa1941 Volume 19 Issue 6 Pages 205-208
Published: June 05, 1941
Released on J-STAGE: February 05, 2009
JOURNAL FREE ACCESSDer Verfasser hat die Bedingung aufgesucht, unter welcher die allgemeine Zirkulation der Atmosphäre staibl sind, und unter welcher die allgemine Zirkulation laminär sind. Es ergeben sich die folgenden Stabilitätsbedingungen:
(1) Auf der Erde werden die allgemeine Zirkulation stabil, wenn nimmt das Rotationsmoment Ω längs eines Meridians gegen den Äquator zu.
(2) Auf der Erde werden die allgemeine Zirkulation böig, wenn der Ausdruck (Vλ+rωcosφ)/cos2φ längs eines Meridians gegen den Äquator zu.View full abstractDownload PDF (711K) -
H. Arakawa1941 Volume 19 Issue 6 Pages 209-212
Published: June 05, 1941
Released on J-STAGE: February 05, 2009
JOURNAL FREE ACCESSDie aus den Zirkulations-Masszahlen der Mitseleuropäischen Witterungsberichte von August t937 bis Juli 1939 zusammengestellt wurde, umfa_??_st somit 24 Monate. Die Korrelationskoeffizienten wurden nach den iiblichen Methoden berechnet, and es zeigt sich, dass die zonale Zirkulation steht im engsten Zusammenhang mit der meridionalen. Daher kann wir die zonale Zirkulation der Merkmal des allgemeine atmosphärische Zirkulation gleichzusetzen, and aus einem gegebenen Werte der monatlichen mittieren meridionalen Druckgradienten lässt sich der erwartungsmässige Werte der monatlichen mittieren zonalen Gradienten bestimmen. (vgl. Meteorol. Zeitschr. 1941).View full abstractDownload PDF (274K) -
M. Mukai1941 Volume 19 Issue 6 Pages 212-217
Published: June 05, 1941
Released on J-STAGE: February 05, 2009
JOURNAL FREE ACCESSDie Oberfläche des Aoki-Sees beträgt 1.86 km2 Es handelt sich bei dem Aoki-See um eien Quellsee, dessen grösste Tiefe bei 62m liegt. Der Verfasser hat in der Zeit vom 16. VI. 1940 bis zum 7. I. 1941 in der Nähe des Seemittelpnktes an zwei bestimmten Stellen 11-mal den Extinktions koeffizienten des Lichtes in seiner vertikalen Verteilung untersucht. Dabei ergab sich, dass bei einer Tiefe von etwa 40-45m ständig eine klare Schicht vorhanden ist. Vom Beginn der Beobachtungen bis zum 11. XI. liess sich ausserdem in einer Tiefe von etwa 20-25m eine Trübungsschicht aufs deulichste wahrnehmen. Diese Trübungsschicht liess sich am 7. I. nicht mehr beobachten. Das Verschwinden ist meiner Meinung nach auf die zirkulation im Seewasser zurüchzuführen. Ausser diesen beiden grossen Schichten lassen sich nocheinige kleinere Trübungsschichten und klare Schichten wahrnehmen. Das Vorhandensein derartiger Schichten ist wahrscheínlich in hohem Masse auf den Einfluss der Kreisströmung zurückzuführen. Auf diese Frage möchte ich jedoch später ausführlcher an dieser Stelle zuriickkommen.View full abstractDownload PDF (358K) -
I. Imai1941 Volume 19 Issue 6 Pages 217-226
Published: June 05, 1941
Released on J-STAGE: February 05, 2009
JOURNAL FREE ACCESSIf a cylindrical body is placed in two-dimensional potential flow of fluid suspending small particles, the proportion of captured particles by the body (α) is a function of V/KR only, where V is the velocity of fluid at infinity, R the radius of the cylindre, K=9/2μ/ρα2, μ the viscosity of fluid, and α and ρ the radius and the density of suspended particles respectively. The equation of motion of particle is not soluble directly. But when V/KR is sufficiently greater or smaller than unity, an approximate integration is possible. By this way the author found that α is practically zero when V/KR<1/10, and is nearly equal to unity when V/KR>10. The results were also applied to the problem of ice formation on aircraft.View full abstractDownload PDF (488K) -
M. Ota1941 Volume 19 Issue 6 Pages 226-232
Published: June 05, 1941
Released on J-STAGE: February 05, 2009
JOURNAL FREE ACCESSIf a supercooled water droplet strikes an object, only a small portion of it freezes immediately. It is generally recognized that the remaining portion in liquid state turns gradually into ice by cooling due to the convective heat transfer and the evaporation from the surface. The author's computation, however, shows that the heat of conduction to the body also amounts to a considerable valuc.
Calculating the rate of these three cooling processes, the author estimates the “icing time”.
Until now the “icing time” has been considered to be an important factor that determines the type of ice deposit. The author introduces a new concept “collision interval”. Possibly by the relative magnitude of these two quantities the character of ice may be decided.
If the collision interval is sufficiently longer than the “icing time” at the temperature close to zero, the rate of growth of ice does not depend on the density of cloud, while the exces_??_ive amount of water may flow away. This explains the fact that the amount of ice decreases rapidly at the neighbourhood of freezing point.View full abstractDownload PDF (371K) -
K. Hutyu1941 Volume 19 Issue 6 Pages 232-237
Published: June 05, 1941
Released on J-STAGE: February 05, 2009
JOURNAL FREE ACCESSIn this paper the author describes the effect of the protective net of the bimetal self-registering thermometer on its temperature. It is found that the effect is a function of α(=constant of the lag), and it is better when there is no protective net than when there is that net.
In the case of the ventilating, the value of α becomes equal to that α of the mercury thermometer.View full abstractDownload PDF (408K)
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