巻号一覧
37 巻, 10 号
選択された号の論文の17件中1～17を表示しています
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林喜 世茂1973 年 37 巻 10 号 p. 973-975
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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山田 幾穂, 斎藤 正三郎, 更科 英二1973 年 37 巻 10 号 p. 976-982
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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佐田 栄三, 鬼頭 繁治, 森末 哲夫1973 年 37 巻 10 号 p. 983-988
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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片山 俊1973 年 37 巻 10 号 p. 989-994
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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長浜 邦雄1973 年 37 巻 10 号 p. 995-1000
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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吉村 尚真1973 年 37 巻 10 号 p. 1000-1006
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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1973 年 37 巻 10 号 p. 1007
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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山下 貞二, 永田 良一1973 年 37 巻 10 号 p. 1008-1010
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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研究・教育部門委員会研究委員会1973 年 37 巻 10 号 p. 1011-1013
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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昭和48年3月修了分研究・教育部門委員会教育委員会1973 年 37 巻 10 号 p. 1014
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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宮原 是中, 北村 和彦1973 年 37 巻 10 号 p. 1015-1020,a1
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
ジャーナル フリーWilson式は気液平衡関係を表わすのに有効である。しかし, 2成分系をたった二つのパラメータで表現するが, そのパラメータの推算はむずかしい。というのは, このパラメータに関して最小2乗近似関数が非線形になるからであり, さらにこの目的関数の極値を満足するパラメータが幾組か存在するからである。つまり, この目的関数は多峰性になっている。
本報ではこの多峰性がデータの数やデータ間のバラツキによるものでないということを検討し, さらにこの幾組かのパラメータの中からWilson式のパラメータとして有意なものを見つけだす方法を提案した。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (3055K) -
2次空気流れ (軸流) の影響酒井 清孝, 森下 弘計1973 年 37 巻 10 号 p. 1020-1026,a1
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
ジャーナル フリー工業的に広く使用されている気体噴霧式オイルパーナにおいて, その炎の安定性の問題は, ガス火炎の安定性に比較して安定化機構が複雑なため, これまで経験的技術に頼っていた。そこで本研究では噴霧火炎の安定性の問題, すなわち高圧空気を用いた2流体噴射弁による開放大気中での噴霧火炎の安定限界 (吹き消え) を2種類の燃料に対して, また2次空気(軸流)流量の変化に対してまず検討した。その実験結果を前沢の用いている運動量の考え方により整理し，火炎の安定性という観点からのオイルバーナの設計資料を実験式の形で得た。この実験式は噴霧火炎の安定限界の整理式とし有効である。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (3302K) -
明畠 高司, 白井 隆, 石崎 直温, 大坂 修一, 伊藤 健二1973 年 37 巻 10 号 p. 1026-1031,a1
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
ジャーナル フリー円環状光化学反応装置における光強度分布, 平均光強度, 光利用率を実験的に検討し, 理論と比較した。
ジャケットつき高圧水銀灯からの配光は, 全角度領域ては, 拡散光源モデルによるものに比較的近いが, 反応液に到達する光線という点からは透明光源モデルで近似できた。すなわち, 本実験で用いたランプと反応相との幾何学的関係のもとでは, CdSプロープで測定した装置内の光強度分布、ならびにトリオギザラート鉄カリウムの光還元速度, またそれから求められた光利用率などは, 透明光源モデルによってよく表わされた。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (3121K) -
移動層粒子による検討高橋 洋志, 柳井 弘1973 年 37 巻 10 号 p. 1031-1037,a1
発行日: 1973/10/05
公開日: 2011/12/01
ジャーナル フリー流動する粒子層内における単一の粒子に着目し, その挙動をモデル化して, 系の応力-ひずみ速度関係および粒子速度分布を表現することを試みた。垂直円筒内を重力の影響で流れる移動層粒子の半径方向垂直応力と軸方向速度の両者の半径方向への分布を実測することにより, モデルの検討を行なった。結果として, つぎの事項が近似的に満足されることがわかった。
1) 半径方向における垂直応力の増加あるいは減少は, 速度勾配[-∂uz/∂(r/R)]の2乗に比例する。ここでr, Rはそれぞれ半径方向距離, 粒子層半径であり, またuzは粒子の軸方向速度である。たとえば, 平均垂直応力σmに関しては,
2δm=(constant)[-∂uz/∂(r/R)]2+(軸方向距離の関数)
2) 粒子の速度分布については,
uc-uz=(constant)[-∂uz/∂(r/R)]
ここでucは移動層プラグフロー領域における一定速度である。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (3293K) -
邪魔板なしの場合吉田 哲夫, 長瀬 洋一, 角元 陸男, 長谷川 隆男, 的場 勉1973 年 37 巻 10 号 p. 1038-1044,a1
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
ジャーナル フリー邪魔板なし攪拌槽内の流れ機構を解明するために, 翼寸法, 翼枚数の異なる3種類の翼について, 速度および静圧の詳細な測定を行ない, 相互の比較を試みた。翼近傍を除くと, 遠心力の軸方向勾配は相似である。2次循環流パターンは翼に回帰する流れ域において相似である。また, 2次循環流れは翼に最も近いところで渦度を獲得し, 翼から離れるにつれて急速に粘性拡散することを見いだした。これらの結果は時間平均速度に関する渦度方程式のθ成分によって定性的に説明される。一方, 旋回速度分布には単純な相似性はなく, 時間平均速度に関する運動方程式を用いて説明できない。これは翼から槽壁への応力のモーメントの伝達機構が異なるためと推察される。その他興味ある結果として, 1) 翼径が同一であれば, 槽壁近くの旋回速分布はほぼ一致する。2)槽壁近傍における静圧の軸方向勾配の符号は, 必ず負から正に変化する。3) 自由表面を有する攪拌槽では, 槽の上半分と下半分におけるフローパターンは対称ではない。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (3316K) -
横山 義男, 今野 儀兵衛1973 年 37 巻 10 号 p. 1044-1048,a1
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
ジャーナル フリー固液平衡図を水-キノール-ガス (SO2, H2SおよびCO2) 3成分系について作成し, これによってクラスレート法によるガス吸収および再生における量的関係を明らかにした。抄録全体を表示PDF形式でダウンロード (2850K) -
宮原 是中, 北村 和彦, 原 弘, 遠藤 一夫, 疋田 晴夫, 石川 治男, 井伊谷 鋼一, 牧野 和孝, 今村 努, 大倉 宏1973 年 37 巻 10 号 p. 1049-1058,a1
発行日: 1973/10/05
公開日: 2010/10/07
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